1.История дислокации
Теория, описывающая поля упругих дефектов, была разработана Вито Вольтеррой в 1907 году. Термин «дислокация», относящийся к дефекту атомного уровня, был введен Г. И. Тейлором в 1934 году .
До 1930-х годов одной из постоянных задач в области материаловедения было микроскопическое объяснение гибкости. Упрощенная попытка расчета напряжения сдвига, при котором соседние атомные плоскости скользят относительно друг друга в идеальном кристалле, показывает, что для материала с модулем сдвига прочность сдвига равна приблизительно:
Модуль сдвига металла обычно составляет от 20 000 до 150 000 МПа, что указывает на предполагаемое напряжение сдвига от 3 000 до 24 000 МПа. Это было трудно согласовать с измеренными напряжениями натяжения в диапазоне от 0,5 до 10 МПа.
В 1934 году Эгон Орован, Майкл Полани и Г. И. Тейлор предложили независимую интерпретацию пластической деформации с точки зрения теории дислокаций. Дислокации могут двигаться, если атомы в одной из окружающих плоскостей разорвут свои связи и воссоединятся с атомами на концевом крае. Фактически, полуплоскость атомов движется в ответ на напряжение связывания, разрывая и восстанавливая одну (или несколько) линий связи одновременно. Энергия, необходимая для разрыва ряда связей, намного меньше энергии, необходимой для разрыва всех связей во всей плоскости атомов одновременно. Эта простая модель силы, необходимой для перемещения дислокации, также показывает, что гибкость возможна при гораздо меньших напряжениях, чем у идеального кристалла. Во многих материалах, особенно пластических, вывихи являются "носителями" пластической деформации.
Весь текст будет доступен после покупки
