Оптические свойства сегнетоэлектрических пленок BSN

Введение……………………………………………………………..……… 3
Глава 1. Методы, применяемые для измерения показателя преломления…………………………………………………………………
5
1.1. Рефрактометрический метод измерения……………………………… 5
1.2. Гониометрический метод измерения…………………………..…….... 14
1.3. Измерение методом эллипсометрии…………………………….…….. 17
Глава 2. Оптические свойства тонких пленок BSN…………….………… 22
2.1. Пересечение кривых интенсивностей зеркального отражения в одной точке…………………………………..…………….………………..
23
2.2. Плоская волна в анизотропной среде………………………………… 30
2.3 Дисперсия материала прозрачных плёнок BSN……………………… 32
2.4 Измерение толщины серии плёнок……….…………………………… 33
2.5 Условия пересечения кривых зеркального отражения………………. 37
2.6. Тонкие пленки SBN: электрооптические свойства………………….. 42
2.7. Экспериментальные методы и трудности……………………………. 42
2.8. Принцип надежного метода определения характеристик…………… 45
Заключение………………………………..………………………………… 52
Список источников………………..………………………………………… 53

Весь текст будет доступен после покупки

В настоящее время использование оптических приборов, методов исследования в различных областях науки и техники приводит к необходимости создания многослойных диэлектрических систем, которые удовлетворяют различным требованиям и их свойствам. Оптические свойства определяют спектральными зависимостями энергетических или амплитудных коэффициентов пропускания. На современном этапе развития фотоники, оптотехники, лазерной оптики требования к оптическим свойствам покрытий существенно расширяются.
Ниобат бария-стронция, Ba1-хSrхNb2O6 [1] входит в довольно многочисленное семейство соединений со структурой тетрагональной вольфрамовой бронзы [2]. Семейство материалов со структурой тетрагональной вольфрамовой бронзовой перспективно в практическом приложении. Так, согласно литературным данным материал Sr0.75Ba0.25Nb2O6 выделяется своим высоким электрооптическим коэффициентом. Величина электрооптического коэффициента Sr0.75Ba0.25Nb2O6
на порядок выше, чем для промышленного материала состава LiNbO3. Это обстоятельство лежит в основе большого интереса к приготовлению материала ниобата бария стронция в плёночном исполнении.

Весь текст будет доступен после покупки

Глава 1. Методы, применяемые для измерения показателя преломления.
Показатель преломления вещества является важной оптической характеристикой, связанный с такими физическими свойствами, как состав, строение и плотность.
Рассмотрим основные методы, применяемые для измерения показателя преломления. К таким методам относятся: рефрактометрические, гониометрические и эллипсометрические.

Рефрактометрический метод измерения
Рефрактометрические методы измерения основаны на измерении угла выхода луча, скользящего вдоль плоскости, разделяющей две среды с различными показателями преломления. Одной из сред является исследуемое вещество. Погрешность измерений составляет 1·10-5.
Принцип рефрактометрических методов содержится в том, что световые лучи, которые падают на границу раздела сред из среды с большим показателем преломления под углом, превышающим предельный угол отражения (метод полного внутреннего отражения), полностью отражаются обратно в среду с большим показателем преломления. Величина угла полного внутреннего отражения определяется отношением показателей преломления сред. Таким образом, измерив предельный угол выхода луча и, зная больший показатель преломления, можно рассчитать показатель преломления исследуемой среды.
Свет, падающий на границу раздела двух прозрачных сред, частично отражается от поверхности раздела, а частично проходит внутрь второй среды, изменяя при этом свое направление. Направление распространения светового луча в средах 1 и 2 определяется законом преломления Снеллиуса: преломленный луч лежит в той же плоскости, в которой находится падающий луч и нормаль к поверхности раздела, а отношение синусов угла падения i1 и угла преломления i2 есть величина постоянная для данной пары сред:
?sin?i?_1/?sin?i?_2 =n_(21 ) const 1
Константа n21 называется относительным показателем (коэффициентом) преломления второго вещества по отношению к первому.
Электромагнитная теория Максвелла выяснила простой физический смысл показателя преломления, установив его связь со скоростью распространения света в веществе:

n_(21 )=v_1/v_2 2
Показатель преломления материала или вещества по отношению к «пустоте» называют показателем преломления. Из (2) следует, что абсолютный показатель преломления вещества равен отношению скорости света в вакууме (c = 3.108 м/с) к скорости света в веществе v, т.е. показывает, во сколько раз скорость света в вакууме превосходит скорость распространения света в веществе. Относительный показатель преломления двух сред показывает, во сколько раз изменяется скорость света при переходе из первой среды во вторую. Относительный показатель преломления пары сред есть отношение их абсолютных показателей: n21. Очевидно, что абсолютный показатель преломления вакуума равен 1.

Весь текст будет доступен после покупки

1. Савельев И.В. Курс общей физики, 1978.
2. Ландсберг Г.С. Оптика. М.: Наука, 1976.
3. Иоффе Б.В. Рефрактометрические методы химии. Л.: Химия, 1974.
4. Белов Д.В. Электромагнетизм и волновая оптика. -МГУ, 1994.
5. Белов Д.В., Пустовалов Г.Е. Оптика (ч. IY Краткого курса общей физики). -МГУ, 1982.
6. Толмачев, Г.Н. Синтез, структура и оптические характеристики тонких пленок Ниобата бария-стронция. / Г.Н. Толмачев, А.П. Ковтун, И.Н. Захарченко, И.М. Алиев, А.В. Павленко, Л.А. Резниченко, И.А. Вербенко. // Физика твердого тела. – 2015. – Т. 57. – В. 10. – С. 2050-2055.
7. Алиев, И. М. Оптический контроль роста пленок в разряде с убегающими электронами/ И.М. Алиев, А.П. Ковтун, С.П. Зинченко, Г.Н. Толмачев. // Сб-к материалов II Всероссийской научно-практической конференции «Молодежь, наука, инновации». г. Грозный, ГГНТУ им. акад. М.Д.Миллионщикова, 10-12 ноября – 2013. – Т. 1. – С. 123-130.
8. Ковтун, А.П. Оптический in-situ контроль роста оксидных (BST, PZT,FeOx, CdO) пленок в разряде с убегающими электронами/ А.П. Ковтун, С.П. Зинченко, Г.Н. Толмачев, Н.Ю. Михайлов, И.М. Алиев, С.Х. Алихаджиев. // Сб-к трудов Второго Международного молодежного симпозиума «Физика бессвинцовых пьезоактивных материалов. (Анализ современного состояния и перспективы развития)» («LFPM–2013»). Ростов-на-Дону – Б. Сочи. – 2013. 02 – 06 сентября. – Т. 2. – С. 203 – 211.

Весь текст будет доступен после покупки